玻色-爱因斯坦统计

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玻色-爱因斯坦统计是玻色子所依从的统计规律。

根据量子力学理论玻色子为自旋为整数的粒子，其本征波函数对称，在玻色子的某一个能级上，可以容纳无限个粒子。因而符合玻色-爱因斯坦统计分布的粒子，当他们处于某一分布<math>\left\{ n_j \right\}</math>（“某一分布”指这样一种状态：即在能量为<math>\left\{ \epsilon_j \right\}</math>的能级上同时有<math>n_j</math>个粒子存在着，不难想象，当从宏观观察体系能量一定的时候，从微观角度观察体系可能有很多种不同的分布状态，而且在这些不同的分布状态中，总有一些状态出现的几率特别的大，而其中出现几率最大的分布状态被称为最可几分布）时，体系总状态数为：

<math>

\Omega_j=\frac{(g_j+n_j-1)!}{n_j!g_j!} </math>

**g_j个隔室和n_j个小球的排列**
〇〇〇〇……〇	〇〇〇	〇	…………	〇	__	…………	__	__

对这一公式的理解是这样的：把:<math>g_j</math>个简并能级看作一个拥有:<math>g_j</math>个隔室的大盒子，把:<math>n_j</math>个粒子看作准备放入盒子中的:<math>n_j</math>个不可区分的小球，则可以把这个向盒子里面放小球的过程看作:<math>n_j</math>个小球和盒子中:<math>g_j-1</math>个隔室壁的随机排列过程，则这样的排列一共有:<math>(g_j+n_j-1)!</math>种可能出现的状态；另一方面，小球和小球是不可区分的，隔室和隔室也是不可区分的，因此上述计数对小球和隔室壁的技术都有重复，需要除以这种重复计数:<math>(g_j-1)!</math>和:<math>(n_j!</math>，最终得到的结果就是上述结果。